物理信息神经网络（PINN）将物理定律嵌入神经网络训练，结合数据驱动与物理约束。相比传统数值方法和纯深度学习，PINN 具备数据高效性、物理可靠性和无网格特性。文章解析了 PINN 核心原理，包括函数逼近假设、复合损失函数设计及自动微分作用。通过 DeepXDE 库求解一维伯格斯方程的代码实例，展示了如何定义 PDE 残差、构建计算域及训练模型。尽管面临训练不稳定等挑战，PINN 在流体力学、固体力学等领域应用前景广阔，有望成为科学计算主流工具。
在人工智能与基础科学交叉融合的浪潮中，物理信息神经网络（Physics-Informed Neural Networks, PINN）正成为连接深度学习与物理世界的关键桥梁。传统深度学习模型依赖海量标注数据且缺乏物理解释性，而传统数值方法在高维问题和复杂几何域中面临计算瓶颈。PINN 创新性地将物理定律以偏微分方程（PDE）的形式嵌入神经网络训练，实现了数据驱动与物理约束的有机结合，为科学计算领域带来了革命性突破。
PINN 的核心思想是将物理先验知识作为'软约束'编码到神经网络的损失函数中，引导模型学习符合物理规律的解。其实现依赖三大关键要素：神经网络的通用函数逼近能力、自动微分机制以及包含物理信息的复合损失函数。
PINN 假设深度神经网络可作为通用函数逼近器，近似描述物理现象的未知解（即 PDE 的解）。通常以时空坐标（t, x）等域变量作为网络输入，以对应的物理量（如温度、速度、位移）作为输出，构建映射关系 u(t, x) = PINN(t, x)。这种架构无需对问题域进行网格离散，从根本上克服了传统数值方法的维度灾难。
PINN 的精髓在于其独特的损失函数设计，总损失由数据损失（L_data）和物理残差损失（L_phys）加权组成，公式如下：
$$L_{total} = \lambda_{data} \cdot L_{data} + \lambda_{phys} \cdot L_{phys}$$
其中，λ_data 和 λ_phys 为平衡两项损失重要性的权重超参数。
数据损失（L_data）衡量模型预测值与已知观测数据的差距，这些数据包括初始条件（如 t=0 时的物理状态）、边界条件（如区域边界的物理约束）等稀疏观测点，通常采用均方误差（MSE）计算。物理残差损失（L_phys）是 PINN 的创新性核心，将神经网络输出代入目标 PDE，计算方程不满足的残差并最小化，强制模型在整个问题域内遵守物理定律。这一过程无需大量标注数据，可通过无监督方式实现训练。
计算物理残差需获取神经网络输出关于输入变量的各阶导数（如∂u/∂t、∂²u/∂x²）。PINN 借助 PyTorch、TensorFlow 等深度学习框架的自动微分功能，可精确计算任意可微函数的导数，避免了传统数值微分的离散化误差和手动符号求导的繁琐工作，使复杂 PDE 嵌入损失函数成为可能。
相较于传统数值方法和纯数据驱动深度学习，PINN 具备三大显著优势：一是数据高效性，仅需少量边界条件或观测数据即可建模，解决了科学工程领域数据稀缺的痛点；二是物理可靠性，通过物理约束保证预测结果符合基本守恒定律，具备良好的泛化能力和可解释性；三是无网格特性，无需复杂的网格生成，可高效求解高维、复杂几何域的 PDE 问题，计算效率显著提升。
PINN 已在多个前沿领域展现出巨大潜力：在流体力学中求解纳维 - 斯托克斯方程，模拟湍流、海啸等复杂流动现象；在固体力学和岩土工程中分析桩基受力、结构变形；在量子物理中求解薛定谔方程，研究量子隧穿效应；在生物医学领域模拟肿瘤生长、血液流动；还可应用于航天器轨道规划、核聚变反应堆控制等工程优化任务。
伯格斯方程（Burgers' equation）是流体力学中的经典非线性 PDE，常被用作验证 PINN 性能的基准问题。本节将使用开源 PINN 库 DeepXDE 实现一维伯格斯方程的求解，该库封装了 PINN 的核心逻辑，可大幅简化开发流程。
一维伯格斯方程的控制方程、初始条件和边界条件如下：
控制方程（物理约束）：
$$u_t + u u_x - (0.01/\pi) u_{xx} = 0, \quad x \in [-1, 1], \quad t \in [0, 1]$$
初始条件（t=0）：
$$u(0, x) = -\sin(\pi x)$$
边界条件（x=±1）：
$$u(t, -1) = u(t, 1) = 0$$
首先安装必要的依赖库：
pip install deepxde torch matplotlib
import deepxde as dde
import numpy as np
import matplotlib.pyplot as plt
# 1. 定义伯格斯方程的 PDE 残差函数
def pde(x, u):
# x 为输入变量，shape 为 (N, 2)，第一列是 t，第二列是 x
# u 为网络输出，shape 为 (N, 1)，表示 u(t, x)
du_t = dde.grad.jacobian(u, x, i=0, j=0) # 一阶偏导 ∂u/∂t
du_x = dde.grad.jacobian(u, x, i=0, j=1) # 一阶偏导 ∂u/∂x
du_xx = dde.grad.hessian(u, x, i=0, j=1) # 二阶偏导 ∂²u/∂x²
# 伯格斯方程残差：u_t + u*u_x - (0.01/π)*u_xx = 0
return du_t + u * du_x - (0.01 / np.pi) * du_xx
# 2. 定义计算域
geom = dde.geometry.Interval(-1, 1) # x ∈ [-1, 1]
timedomain = dde.geometry.TimeDomain(0, 1) # t ∈ [0, 1]
geomtime = dde.geometry.GeometryXTime(geom, timedomain) # 时空域
# 3. 定义初始条件和边界条件
def initial_condition(x): # 初始条件 u(0, x) = -sin(πx)
return -np.sin(np.pi * x[:, 0:1])
def boundary_left(x, on_boundary): # 左边界 x = -1
return on_boundary and np.isclose(x[1], -1)
def boundary_right(x, on_boundary): # 右边界 x = 1
return on_boundary and np.isclose(x[1], 1)
def boundary_bottom(x, on_boundary): # 初始时间 t = 0（时间域的下边界）
return on_boundary and np.isclose(x[0], 0)
# 边界条件：u(t, -1) = 0, u(t, 1) = 0
bc_left = dde.DirichletBC(geomtime, lambda x: 0, boundary_left)
bc_right = dde.DirichletBC(geomtime, lambda x: 0, boundary_right)
# 初始条件：u(0, x) = -sin(πx)
ic = dde.DirichletBC(geomtime, initial_condition, boundary_bottom)
# 4. 构建数据并创建模型
data = dde.data.TimePDE(
geomtime, pde, [bc_left, bc_right, ic],
num_domain=2000, # 域内采样点数量
num_boundary=200, # 边界采样点数量
num_initial=100, # 初始条件采样点数量
num_test=10000, # 测试点数量
)
# 定义神经网络：3 层隐藏层，每层 50 个神经元，激活函数为 tanh
net = dde.nn.FNN([2] + [50] * 3 + [1], "tanh", "Glorot normal")
# 5. 构建 PINN 模型并训练
model = dde.Model(data, net)
model.compile("adam", lr=1e-3, loss="MSE") # 优化器为 Adam，学习率 1e-3，损失函数为 MSE
# 训练模型：迭代 15000 次
losshistory, train_state = model.train(epochs=15000)
# 6. 结果可视化
dde.saveplot(losshistory, train_state, issave=True, isplot=True)
# 额外绘制时空分布热力图
t = np.linspace(0, 1, 100)
x = np.linspace(-1, 1, 100)
t_grid, x_grid = np.meshgrid(t, x)
X = np.vstack((t_grid.flatten(), x_grid.flatten())).T
u_pred = model.predict(X).reshape(t_grid.shape)
plt.figure(figsize=(10, 6))
plt.contourf(t_grid, x_grid, u_pred, levels=100, cmap="viridis")
plt.colorbar(label="u(t, x)")
plt.xlabel("t")
plt.ylabel("x")
plt.title("PINN 求解一维伯格斯方程的时空分布")
plt.show()
代码整体遵循'定义 PDE 残差→构建计算域→设置边界/初始条件→创建模型→训练与可视化'的 PINN 开发流程。首先通过 pde 函数定义伯格斯方程的残差计算逻辑，利用 DeepXDE 的 grad.jacobian 和 grad.hessian 函数便捷获取各阶导数；随后定义时空计算域和三类约束条件（左右边界的 Dirichlet 条件、初始时间条件）；通过 dde.data.TimePDE 生成训练数据，包括域内采样点、边界采样点和初始条件采样点；构建 3 层隐藏层的全连接神经网络作为函数逼近器，使用 Adam 优化器最小化复合损失函数。
训练完成后，dde.saveplot 会自动绘制训练/测试损失曲线、预测值与解析解（若存在）的对比曲线。额外绘制的时空分布热力图可直观展示物理量 u(t, x) 随时间和空间的演化规律。该案例中，PINN 仅通过少量采样点即可精准逼近伯格斯方程的解，验证了其在非线性 PDE 求解中的有效性。
尽管 PINN 取得了显著进展，但仍面临诸多挑战：一是训练不稳定性问题，复杂 PDE 场景下易陷入局部最小值，对网络结构和超参数敏感；二是在高频振荡、多尺度物理现象中的求解精度有待提升；三是三维复杂几何域的高效建模仍需优化。
未来，PINN 的发展方向将集中在以下方面：结合注意力机制、Transformer 等先进网络结构提升模型表达能力；开发自适应采样策略优化训练数据分布；融合多物理场耦合模型，拓展在更复杂工程场景的应用；与量子计算、边缘计算结合，进一步提升计算效率。随着研究的深入，PINN 有望成为科学计算的主流工具，推动 AI 与基础科学的深度融合。
物理信息神经网络（PINN）通过将物理定律嵌入神经网络训练，打破了传统数值方法与纯数据驱动模型的壁垒，为求解复杂物理问题提供了全新思路。其数据高效性、物理可靠性和无网格特性使其在众多科学工程领域具备广阔应用前景。本文通过理论解析和代码实践，为读者提供了 PINN 的入门指引，希望能助力更多研究者探索这一交叉领域的创新可能。
微信公众号「极客日志」，在微信中扫描左侧二维码关注。展示文案：极客日志 zeeklog
使用加密算法（如AES、TripleDES、Rabbit或RC4）加密和解密文本明文。 在线工具，加密/解密文本在线工具，online
生成新的随机RSA私钥和公钥pem证书。 在线工具，RSA密钥对生成器在线工具，online
基于 Mermaid.js 实时预览流程图、时序图等图表，支持源码编辑与即时渲染。 在线工具，Mermaid 预览与可视化编辑在线工具，online
解析常见 curl 参数并生成 fetch、axios、PHP curl 或 Python requests 示例代码。 在线工具，curl 转代码在线工具，online
将字符串编码和解码为其 Base64 格式表示形式即可。 在线工具，Base64 字符串编码/解码在线工具，online
将字符串、文件或图像转换为其 Base64 表示形式。 在线工具，Base64 文件转换器在线工具，online